From 1e42cc51fee3077492102a60519a3d4cc4d6d2e2 Mon Sep 17 00:00:00 2001 From: Jean-Denis Vauguet Date: Sat, 6 Jun 2009 19:30:34 +0200 Subject: [PATCH] plop --- docs/fac/stage/IPGP Saint Maur/tex/rapport/presentation.tex | 5 +++-- 1 file changed, 3 insertions(+), 2 deletions(-) diff --git a/docs/fac/stage/IPGP Saint Maur/tex/rapport/presentation.tex b/docs/fac/stage/IPGP Saint Maur/tex/rapport/presentation.tex index 93cac4c..bebe04a 100644 --- a/docs/fac/stage/IPGP Saint Maur/tex/rapport/presentation.tex +++ b/docs/fac/stage/IPGP Saint Maur/tex/rapport/presentation.tex @@ -18,7 +18,7 @@ La propagation des IGW apparaît analytiquement comme une solution du système a \end{subnumcases} \refeq{eq:systeme-un} contient un terme advectif dont la complexité peut être réduite en considérant une approximation linéaire. Les ondes sont décrites comme la manifestation d'un (petit) écart à un état d'équilibre, dont la seule dépendance est en $\textbf z$. On décompose ainsi $X \in \{ \vv = (u, v, w), \rho, \pression \}$ en la somme d'une partie moyenne $X_0(z)$ et d'une perturbation $X_1(x,y,z,t)$ (très petite devant 1 et devant la partie équilibre). Par ailleurs, sur la base d'une analyse en ordre de grandeur, on décide de négliger $\uzc$ devant $\uxc$ et $\uyc$. On applique l'approximation de Boussinesq (\ie $\rho_0$ partout sauf sur le terme de flottabilité, affecté de la perturbation — cela implique la non-divergence de la vitesse totale). Enfin, on linéarise au premier ordre en effectuant des développements limités sur $\rho$ au premier ordre (simplifiant les termes de pression et de gravité) et en ne prenant pas en compte les termes quadratiques et supérieurs ni les produits de perturbations. On cherche alors la solution de l'équation d'onde pour les cinq inconnues, en prenant les transformées de Fourier $X_1(x,y,z,t) = \tilde X(z) {\mathrm e^{i(\overbrace{k_x x + k_y y - \omega t}^{\textrm{phase~} \Phi})}}$. On obtient alors le système suivant dans le domaine spectral : -\begin{subnumcases}{\label{sys:S}S =} +\begin{subnumcases}{\label{sys:S}(S)} i \Omega \tux - \tuz \dz \uxc - \frac{1}{\rho_0} i k_x \tp = 0 \label{eq:igw-un} \\ i \Omega \tuy - \tuz \dz \uyc - \frac{1}{\rho_0} i k_y \tp = 0 \label{eq:igw-deux} \\ i \Omega \tuz - \frac{1}{\rho_0} \dz \tp - \frac{\trho}{\rho_0} g = 0 \label{eq:igw-trois} \\ @@ -53,6 +53,7 @@ Un des objectifs poursuivi dans la paramétrisation par les vents moyens a été % nouvelle partie, sur les vents : % dire comment on le passe en numérique, que j'ai fait une version vectorielle assez stable et rapide +% décrire les deux types d'instabilité : limite acoustique, ok, et explosion, qui elle fait référence à la partie suivante (préconditionnement) % code en annexe, clean, décrire vite fait son fonctionnement % donner des résultats parlant : un truc paramétrique, et un pour le modèle @@ -62,7 +63,7 @@ Un des objectifs poursuivi dans la paramétrisation par les vents moyens a été % ma dérivation analytique % et ma tentative numérique, et pourquoi ça a foiré à mon avis -% en conclusion, ben résumé plus ouverture sur ce que je vais continuer à faire +% en conclusion, ben… résumé plus ouverture sur ce que je vais continuer à faire % -------------------------------------------------------------------------- -- 2.11.4.GIT